介質(zhì)損耗（介電常數(shù)介質(zhì)損耗測(cè)試儀）

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介質(zhì)損耗測(cè)試儀，體積電阻率表面電阻率測(cè)試儀

介質(zhì)損耗：絕緣材料在電場(chǎng)作用下，由于介質(zhì)電導(dǎo)和介質(zhì)極化的滯后效應(yīng)，在其內(nèi)部引起的能量損耗。也叫介質(zhì)損失，簡(jiǎn)稱(chēng)介損。在交變電場(chǎng)作用下，電介質(zhì)內(nèi)流過(guò)的電流相量和電壓相量之間的夾角（功率因數(shù)角Φ）的余角δ稱(chēng)為介質(zhì)損耗角

電介質(zhì)在交變電場(chǎng)作用下，所積累的電荷有兩種分量：（1）有功功率。一種為所消耗發(fā)熱的功率，又稱(chēng)同相分量；（2）無(wú)功功率，又稱(chēng)異相分量。同相分量與異相分量的比值（有功功率與無(wú)功功率的比值）即稱(chēng)為介質(zhì)損耗正切值tanδ。

tanδ=1/WCR（式中W為交變電場(chǎng)的角頻率；C為介質(zhì)電容；R為損耗電阻）。介電損耗角正切值是無(wú)量綱的物理量?？捎媒橘|(zhì)損耗儀、電橋、Q表等測(cè)量。對(duì)一般陶瓷材料，介質(zhì)損耗角正切值越小越好，尤其是電容器陶瓷。僅僅只有衰減陶瓷是例外，要求具有較大的介質(zhì)損耗角正切值。橡膠的介電損耗主要來(lái)自橡膠分子偶極化。在橡膠作介電材料時(shí)，介電損耗是不利的；在橡膠高頻硫化時(shí)，介電損耗又是必要的，介質(zhì)損耗與材料的化學(xué)組成、顯微結(jié)構(gòu)、工作頻率、環(huán)境溫度和濕度、負(fù)荷大小和作用時(shí)間等許多因素有關(guān)。

電介質(zhì)中在交變電場(chǎng)作用下轉(zhuǎn)換成熱能的那部分能量。介質(zhì)損耗根據(jù)形成的機(jī)理可分為弛豫損耗、共振損耗和電導(dǎo)損耗。弛豫損耗和共振損耗分別與電介質(zhì)的弛豫極化和共振極化過(guò)程相，而電導(dǎo)損耗則與電介質(zhì)的電導(dǎo)相。

弛豫損耗 　當(dāng)交變電場(chǎng)E 改變其大小和方向時(shí)，電介質(zhì)極化的大小和方向隨著改變。如電介質(zhì)為極性分子組成（極性電介質(zhì)）或含有弱束縛離子（這類(lèi)偶極子和離子極化由于熱運(yùn)動(dòng)造成,分別稱(chēng)為偶極子和熱離子）,轉(zhuǎn)向或位移極化需要一定時(shí)間（弛豫時(shí)間），電介質(zhì)極化與電場(chǎng)就產(chǎn)生了相位差，由這種相位差而產(chǎn)生了電介質(zhì)弛豫損耗Wg。如組成電介質(zhì)的極性分子和熱離子的弛豫時(shí)間τ比交變電場(chǎng)的周期T大得多，這些粒子就來(lái)不及建立極化，電介質(zhì)弛豫極化就很小。

在低頻電場(chǎng)下，粒子的弛豫時(shí)間比T小得多,但由于單位時(shí)間改變方向的次數(shù)很小,電介質(zhì)的弛豫損耗也很小。當(dāng)交變電場(chǎng)頻率時(shí)，介質(zhì)損耗具有極大值（見(jiàn)圖）。 介質(zhì)損耗　弛豫極化過(guò)程在含有極性分子和弱束縛離子的液體和固體電介質(zhì)中產(chǎn)生。

對(duì)于含有極性基團(tuán)的高分子聚合物，極性基團(tuán)或一定長(zhǎng)度分子鏈亦可產(chǎn)生轉(zhuǎn)向極化形式的弛豫極化。液體電介質(zhì)的弛豫損耗與粘度有關(guān)，對(duì)于極低粘度的水、酒精等極性電介質(zhì)，弛豫損耗出現(xiàn)在厘米波段。弛豫損耗與溫度、電場(chǎng)頻率有關(guān)。

　共振損耗與電導(dǎo)損耗 　對(duì)于電子的彈性位移極化和離子的彈性位移極化,電介質(zhì)可以看成是許多振子的集合,這些振子在電場(chǎng)作用下作受迫振動(dòng)，并zui終以熱能方式損耗。當(dāng)電場(chǎng)頻率比振子頻率高得多或低得多時(shí)，損失能量很少。

只有當(dāng)電場(chǎng)頻率等于振子固有頻率（共振）時(shí)，損失能量zui大，故稱(chēng)電介質(zhì)共振損耗。對(duì)于電子的彈性位移極化，約在紫外頻率波段，而對(duì)于離子位移極化，約在紅外頻率波段。 　

實(shí)際電介質(zhì)均具有一定電導(dǎo)，由于貫穿電導(dǎo)電流引起的電介質(zhì)損耗（焦耳損耗）稱(chēng)為電介質(zhì)電導(dǎo)損耗，它與電場(chǎng)頻率無(wú)關(guān)。 　介質(zhì)損耗因數(shù) 　電介質(zhì)損耗與該電介質(zhì)無(wú)功功率之比值稱(chēng)為電介質(zhì)損耗角正切 （tgδ），又稱(chēng)介質(zhì)損耗因數(shù)。理想電介質(zhì)中電導(dǎo)損耗等于零,此時(shí)δ表示電位移D滯后電場(chǎng)強(qiáng)度E的角度。tgδ

圖一

是用來(lái)衡量電介質(zhì)損耗大小、材料品質(zhì)的重要參數(shù)，因?yàn)殡娊橘|(zhì)損耗W 可寫(xiě)成 圖一中公式：而單位體積電介質(zhì)損耗為圖二中公式：

圖二

式中C為電介質(zhì)電容,u為外施電壓,ε0=8.85×10-12法/米，ε為電介質(zhì)常數(shù)。亦有用ε·tgδ乘積表示電介質(zhì)損耗的常數(shù)，稱(chēng)為介質(zhì)損耗常數(shù)。 　

電介質(zhì)損耗發(fā)熱消耗能量并可能引起電介質(zhì)的熱擊穿,因此在電絕緣技術(shù)中,特別是當(dāng)絕緣材料用于高電場(chǎng)強(qiáng)度或高頻的場(chǎng)合,應(yīng)盡可能采用tgδ較低的材料。但也有利用高頻（一般為0.3～300兆赫）介質(zhì)發(fā)熱來(lái)干燥材料（木材、紙、陶瓷等）、加工塑料以及膠粘木材等。利用電介質(zhì)加熱的優(yōu)點(diǎn)是加熱速度快、加熱均勻（介質(zhì)徹體發(fā)熱）、方便并能較易實(shí)現(xiàn)局部加熱等。

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